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詳細(xì)說明
漏斗形的延伸部106和出口通道107如此變細(xì),使得*其寬度,也就是,它們?cè)诖怪庇诳v軸線a的振蕩平面中的擴(kuò)展尺寸分別向下游減小。附加地,漏斗形的延伸部106和出口通道107也可以沿部件深度t向下游變細(xì),也就是垂直于振蕩平面并且垂直于縱軸線a。此外,只有延伸部106可以在深度或?qū)挾壬献兗?xì),而出口通道107不*在寬度上而且在深度上變細(xì),并且反之亦然。出口通道107的變細(xì)程度影響從出口102流出的流體流的方向特性,并且因此影響流體流的振蕩角度。漏斗形的延伸部106和出口通道107的形狀*在圖1中示例性示出。在此,所述漏斗形的延伸部和所述出口通道的寬度向下游分別線性地減小。其他形式的變細(xì)是可能的。出口可以通過半徑109倒圓。推薦地,所述半徑109小于入口101的寬度bin或主流室103的最小寬度b103(沿縱軸線a觀察)。如果半徑109為0,那么出口102是銳利的。入口101和出口102分別具有矩形的橫截面(橫向于縱軸線a)。所述入口和出口分別具有相同的深度t,西藏節(jié)能熱交換器的用途和特點(diǎn),然而所述入口和所述出口的寬度bin、bex不同。替選地,西藏節(jié)能熱交換器的用途和特點(diǎn),也可以考慮用于入口101和出口102的非矩形的橫截面,西藏節(jié)能熱交換器的用途和特點(diǎn),例如圓形的。在圖1的實(shí)施形式中。
所述通道可以借助于振蕩平面之外的軟管或通過與振蕩平面成一定角度延伸的通道來實(shí)現(xiàn)。在此示出的實(shí)施變型中,副流通道104a、104b分別具有在副流通道104a、104b的整個(gè)長(zhǎng)度上(從入口104a1、104b1到出口104a2、104b2)幾乎恒定的橫截面面積。在此未示出的實(shí)施變型中,橫截面面積可以不恒定。對(duì)應(yīng)地,主流通道103的橫截面面積的大小在主流動(dòng)的流動(dòng)方向(即,在從入口101到出口102的方向上)上基本上連續(xù)地增大。在此,主流通道103的寬度b103向下游增加,而深度t保持恒定(圖1和圖2)。主流通道103通過內(nèi)部塊11a、11b與每個(gè)副流通道104a、104b分離。在圖1的實(shí)施形式中,兩個(gè)塊11a、11b的形狀和尺寸相同,并且關(guān)于縱軸線a對(duì)稱地設(shè)置。然而,原則上兩個(gè)塊也可以不同地構(gòu)成和/或不對(duì)稱地取向。在不對(duì)稱地取向的情況下,主流通道103的形狀也關(guān)于縱軸線a不對(duì)稱。圖1所示的塊11a、11b的形狀*是示例性的并且可以改變。圖1中的塊11a、11b具有倒圓的邊緣。所述塊11a、11b在其面向入口101和面向主流通道103的端部處分別具有半徑119a、119b。邊緣還可以是銳利的或具有值近似為零的半徑。兩個(gè)內(nèi)部塊11a、11b沿部件寬度b(或者說主流通道103的寬度b103)彼此的間距向下游連續(xù)增加,使得。
如果體部是空心體,所述表面可以是內(nèi)表面。然而,表面還可以是體部的外表面。在此,至少一個(gè)表面可以關(guān)于流體部件如此取向,使得從流體部件流出的流體流的振蕩平面與至少一個(gè)表面圍成角度。角度尤其可以基本上為90°。在此,流體部件的縱軸線可以基本上平行于至少一個(gè)表面取向。在這種情況下,振蕩的流體流可以(根據(jù)流體流的振蕩頻率)周期性撞擊至少一個(gè)表面。在此,相互作用在時(shí)間和空間上周期性變化。替選地,體部的至少一個(gè)表面和流體部件的縱軸線可以圍成不等于0°,例如為90°的入射角。在此,流體流像沖擊流一樣作用。在這種情況下,振蕩的流體流可以長(zhǎng)久地撞擊至少一個(gè)表面,然而其中,振蕩的流體流撞擊至少一個(gè)表面的位置周期性改變。在此,相互作用在空間上周期性改變。根據(jù)實(shí)施形式,熱交換體可以具有至少兩個(gè)表面,所述至少兩個(gè)表面與流體流相互作用以用于熱交換。至少兩個(gè)表面可以基本上彼此平行地設(shè)置并且彼此具有一定間距,使得它們限定中間空間或通道。至少兩個(gè)表面可以關(guān)于流體部件如此取向。使得從流體部件流出的流體流在至少兩個(gè)表面之間延伸。也就是流入中間空間或通道。在此,從流體部件流出的流體流的振蕩平面可以與至少兩個(gè)表面圍成角度。例如。
文章來源地址: http://www.cdcfah.com/cp/369607.html
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